Рассматривая таким образом строение атмосферы, видно, что Солнце заходит прежде, чем оно достигает фактического горизонта — как только оно попадает в «слепую полосу». Если наблюдатель находится на вершине холма или на палубе корабля, он, вероятно, сможет увидеть нижний край Солнца, появляющийся под «слепой полосой». Изображения, конечно, будут искажены в вертикальном направлении; над «слепой полосой» сжаты по вертикали, под ней — вытянуты.

Иногда край Солнца имеет несколько небольших зазубрин, которые, по-видимому, указывают на наличие более чем одной поверхности разрыва в атмосфере.

_{Источник: М.Минарт «Свет и цвет в природе», М., 1958, стр.91–95.}

• ВОПРОС № 45: Почему пуля может отрикошетить от поверхности водоема?

ОТВЕТ: Многие наблюдали, как камни плоской формы, которым сообщена скорость с большой горизонтальной составляющей и вращение, обеспечивающее сохранение малого наклона плоскости камня к горизонту, при соприкосновении с водой легко отскакивают вверх от воды, иногда несколько раз. Очевидно, что в явлении такого водяного рикошета горизонтальная скорость играет основную роль. При отсутствии горизонтальной скорости плоский тяжелый камень не может отскочить от воды. Многократное рикошетирование свидетельствует о небольшой потере горизонтальной скорости во время соприкосновения с водой. Хорошо известно также рикошетирование снарядов. Так, например, круглое ядро диаметром 0,16 м с начальной скоростью 455 м/с может совершить на воде более 22 рикошетов. В настоящее время в артиллерии иногда намеренно производят стрельбу на рикошетах.

Рикошет возникает из-за действия силы реакции воды при входе тела в воду. Оценим эту силу. Для этого перейдем в систему отсчета, связанную с телом. Тогда на него налетает струя воды плотности р со скоростью v в направлении под углом α к поверхности тела. Так как сила, действующая на струю со стороны плоскости, равна скорости изменения проекции импульса Р струи на ось у, перпендикулярную к плоскости тела, то F = ΔР_у/Δt = P∙sin α/Δt. За время Δt на плоскость попадает объем жидкости V = SvΔt с массой М = pV и импульсом Р = Mv = PSv²Δt, где S — площадь сечения струи. Поэтому F = pSv²sin α. Для описанного выше ядра, эта сила составляет около 10⁶ Н, что в несколько тысяч раз больше веса ядра.