Но продолжим анализ, ограничиваясь рамками современной физики. Рассмотрим случай вселенной Фридмана-Робертсона-Уолкера с элементом метрики

ds² = a² (y)(dy² — dx² — f²(x)dΩ²)

Эффективное действие для динамики скалярного поля после аналитического продолжения принимает вид:

S_x,FRW = INTdy(4π€a⁴(y) INT₀^x(y)dx^ff²(x') — 4πσa³(y)f²(x) V‾1 — x²(y)).

Здесь — поверхностное натяжение пузыря, в которое предельным переходом преобразуется солитонный член действия Конформное время определено координатой y. Для плоской, замкнутой и открытой вселенных функция равна соответственно. Координата пузыря дается безразмерной функцией x(y) а х — производная ее по у.